目次
1 導入
現在のCFT研究のほとんどは、ユークリッドの枠組み、すなわち群を用いて行われている。最近、ユークリッド設定のCFTとミンコフスキー設定のCFTの関係に関心が高まっている。最も顕著なのはCaron-Huot[1]の研究で、ユークリッド共形ブロックの観点からのOPE展開係数と二重交換子の行列要素に対する積分との間に関連付けがなされた。その他、興味深い最近の研究も多数発表されている。特に、Simmons-Duffin, Stanford and Witten [2]は、Caron-Huotの結果のミンコフスキー時空での導出を行い、その因果構造について論じている。
ミンコフスキー空間では、二重交換子は時間順序のある振幅の虚数部分と同一視することができる。このような時間順序のある振幅は、オフシェルのグリーン関数を定義し、(1.1)のような「sチャネル」散乱過程の研究に用いることができる。
直感的には、CFTは漸近的に分離した状態を持たない。しかし、閉じ込めスケールを導入したり、カレントフローを考慮したりすることで、「CFT散乱」が活発に研究されている[3-21]。重要な関連分野として、SYK[26-29]のような模型における時間外順序相関子(Out of Time Order Correlators, OTOCs) [22-25]と、天球ホログラフィ―[30-32]がある。これらの研究や関連する研究の多くで、CFTのレッジ挙動(Regge behavior)の問題はますます重要な役割を果たすようになった。しかし、これまでのCFT散乱の研究の多くでは、ユークリッドの枠組みで研究し、最後にミンコフスキー空間への解析接続を行うことで結果が得られている。ユークリッドCFTとミンコフスキーCFTを公理的アプローチで結びつける本格的な試みが、Kravchuk、Qiao、Rychkovによって最近始められ、4部構成で約束されました[33、34]（その中の追加の文献を参照）。
CFTでは、相関関数は「部分波解析」によって記述することができ、プロセスのダイナミクスは部分波振幅でとらえられ、運動学は共形ブロックで表現されます（完全な紹介は[35、36]を参照）。ミンコフスキー設定における共形ブロックの最初の直接的な検証は[20]で行われた。解析接続のアプローチを用いた関連研究は、Kravchuk and Simmons-Duffin [37]にある。ミンコフスキーの直接的なアプローチの重要性は、最近Mack [38]によって強調された。
